Attenzione: i dati modificati non sono ancora stati salvati. Per confermare inserimenti o cancellazioni di voci è necessario confermare con il tasto SALVA/INSERISCI in fondo alla pagina
IRIS - Res&Arch Institutional Research Information System - Research &Archive
Several intermediate states of the reaction channels e+e-→π+π-D0D̄0 and e+e-→π+π-D+D- are studied using the data samples collected with the BESIII detector at center-of-mass energies above 4.08 GeV. For the first time in this final state, a ψ(3770) signal is seen in the DD̄ invariant mass spectrum, with a statistical significance of 5.2σ at s=4.42 GeV. There is also evidence for this resonance at s=4.26 and 4.36 GeV with statistical significance of 3.2σ and 3.3σ, respectively. In addition, the Born cross section of e+e-→π+π-ψ(3770) is measured. The proposed heavy-quark-spin-symmetry partner of the X(3872), the state X2(4013), is also searched for in the DD̄ invariant mass spectra. No obvious signal is found. The upper limit of the Born cross section of the process e+e-→ρ0X2(4013) combined with the branching fraction is measured. Also, the processes e+e-→D1(2420)D̄+c.c. are investigated. The neutral mode with D1(2420)0→D0π+π- is reported with statistical significance of 7.4σ at s=4.42 GeV for the first time, and evidence with statistical significance of 3.2σ and 3.3σ at s=4.36 and 4.60 GeV is seen, respectively. No evident signal for the process e+e-→D1(2420)0D̄0+c.c.,D1(2420)0→D∗+π- is reported. Evidence for e+e-→D1(2420)+D-+c.c.,D1(2420)+→D+π+π- is reported with statistical significance of 3.1σ and 3.0σ at s=4.36 and 4.42 GeV, respectively.
Observation of e+e- →π+π-ψ (3770) and D1 (2420)0 D ̄ 0+ c. c. OBSERVATION of e+e- →π+π-ψ (3770) and D1 (2420)0 D ̄ 0+ c. c. M. ABLIKIM et al
Ablikim M.;Achasov M. N.;Adlarson P.;Ahmed S.;Albrecht M.;Alekseev M.;Amoroso A.;An F. F.;An Q.;Bai Y.;Bakina O.;Baldini Ferroli R.;Balossino Balossino I.;Ban Y.;Begzsuren K.;Bennett J. V.;Berger N.;Bertani M.;Bettoni D.;Bianchi F.;Biernat J.;Bloms J.;Boyko I.;Briere R. A.;Cai H.;Cai X.;Calcaterra A.;Cao G. F.;Cao N.;Cetin S. A.;Chai J.;Chang J. F.;Chang W. L.;Chelkov G.;Chen D. Y.;Chen G.;Chen H. S.;Chen J. C.;Chen M. L.;Chen S. J.;Chen Y. B.;Cheng W.;Cibinetto G.;Cossio F.;Cui X. F.;Dai H. L.;Dai J. P.;Dai X. C.;Dbeyssi A.;Dedovich D.;Deng Z. Y.;Denig A.;Denysenko I.;Destefanis M.;De Mori F.;Ding Y.;Dong C.;Dong J.;Dong L. Y.;Dong M. Y.;Dou Z. L.;Du S. X.;Fan J. Z.;Fang J.;Fang S. S.;Fang Y.;Farinelli R.;Fava L.;Feldbauer F.;Felici G.;Feng C. Q.;Fritsch M.;Fu C. D.;Fu Y.;Gao Q.;Gao X. L.;Gao Y.;Gao Y.;Gao Y. G.;Gao Z.;Garillon B.;Garzia I.;Gersabeck E. M.;Gilman A.;Goetzen K.;Gong L.;Gong W. X.;Gradl W.;Greco M.;Gu L. M.;Gu M. H.;Gu S.;Gu Y. T.;Guo A. Q.;Guo L. B.;Guo R. P.;Guo Y. P.;Guskov A.;Han S.;Hao X. Q.;Harris F. A.;He K. L.;Heinsius F. H.;Held T.;Heng Y. K.;Himmelreich M.;Hou Y. R.;Hou Z. L.;Hu H. M.;Hu J. F.;Hu T.;Hu Y.;Huang G. S.;Huang J. S.;Huang X. T.;Huang X. Z.;Huesken N.;Hussain T.;Ikegami Andersson W.;Imoehl W.;Irshad M.;Ji Q.;Ji Q. P.;Ji X. B.;Ji X. L.;Jiang H. L.;Jiang X. S.;Jiang X. Y.;Jiao J. B.;Jiao Z.;Jin D. P.;Jin S.;Jin Y.;Johansson T.;Kalantar-Nayestanaki N.;Kang X. S.;Kappert R.;Kavatsyuk M.;Ke B. C.;Keshk I. K.;Khoukaz A.;Kiese P.;Kiuchi R.;Kliemt R.;Koch L.;Kolcu O. B.;Kopf B.;Kuemmel M.;Kuessner M.;Kupsc A.;Kurth M.;Kurth M. G.;Kuhn W.;Lange J. S.;Larin P.;Lavezzi L.;Leithoff H.;Lenz T.;Li C.;Li C.;Li D. M.;Li F.;Li F. Y.;Li G.;Li H. B.;Li H. J.;Li J. C.;Li J. W.;Li K.;Li L. K.;Li L.;Li P. L.;Li P. R.;Li Q. Y.;Li W. D.;Li W. G.;Li X. H.;Li X. L.;Li X. N.;Li Z. B.;Li Z. Y.;Liang H.;Liang H.;Liang Y. F.;Liang Y. T.;Liao G. R.;Liao L. Z.;Libby J.;Lin C. X.;Lin D. X.;Lin Y. J.;Liu B.;Liu B. J.;Liu C. X.;Liu D.;Liu D. Y.;Liu F. H.;Liu F.;Liu F.;Liu H. B.;Liu H. M.;Liu H.;Liu H.;Liu J. B.;Liu J. Y.;Liu K. Y.;Liu K.;Liu L. Y.;Liu Q.;Liu S. B.;Liu T.;Liu X.;Liu X. Y.;Liu Y. B.;Liu Z. A.;Liu Z.;Long Y. F.;Lou X. C.;Lu H. J.;Lu J. D.;Lu J. G.;Lu Y.;Lu Y. P.;Luo C. L.;Luo M. X.;Luo P. W.;Luo T.;Luo X. L.;Lusso S.;Lyu X. R.;Ma F. C.;Ma H. L.;Ma L. L.;Ma M. M.;Ma Q. M.;Ma X. N.;Ma X. X.;Ma X. Y.;Ma Y. M.;Maas F. E.;Maggiora M.;Maldaner S.;Malde S.;Malik Q. A.;Mangoni A.;Mao Y. J.;Mao Z. P.;Marcello S.;Meng Z. X.;Messchendorp J. G.;Mezzadri G.;Min J.;Min T. J.;Mitchell R. E.;Mo X. H.;Mo Y. J.;Morales Morales C.;Muchnoi N. Y.;Muramatsu H.;Mustafa A.;Nakhoul S.;Nefedov Y.;Nerling F.;Nikolaev I. B.;Ning Z.;Nisar S.;Niu S. L.;Olsen S. L.;Ouyang Q.;Pacetti S.;Pan Y.;Papenbrock M.;Patteri P.;Pelizaeus M.;Peng H. P.;Peters K.;Pettersson J.;Ping J. L.;Ping R. G.;Pitka A.;Poling R.;Prasad V.;Qi M.;Qi T. Y.;Qian S.;Qiao C. F.;Qin N.;Qin X. P.;Qin X. S.;Qin Z. H.;Qiu J. F.;Qu S. Q.;Rashid K. H.;Redmer C. F.;Richter M.;Rivetti A.;Rodin V.;Rolo M.;Rong G.;Rosner C.;Rump M.;Sarantsev A.;Savrie M.;Schoenning K.;Shan W.;Shan X. Y.;Shao M.;Shen C. P.;Shen P. X.;Shen X. Y.;Sheng H. Y.;Shi X.;Shi X. D.;Song J. J.;Song Q. Q.;Song W. M.;Song X. Y.;Sosio S.;Sowa C.;Spataro S.;Sui F. F.;Sun G. X.;Sun J. F.;Sun L.;Sun S. S.;Sun X. H.;Sun Y. J.;Sun Y. K.;Sun Y. Z.;Sun Z. J.;Sun Z. T.;Tan Y. T.;Tang C. J.;Tang G. Y.;Tang X.;Thoren V.;Tsednee B.;Uman I.;Wang B.;Wang B. L.;Wang C. W.;Wang D. Y.;Wang H. H.;Wang K.;Wang L. L.;Wang L. S.;Wang M.;Wang M. Z.;Wang M.;Wang P. L.;Wang R. M.;Wang W. P.;Wang X.;Wang X. F.;Wang X. L.;Wang Y.;Wang Y.;Wang Y. F.;Wang Z.;Wang Z. G.;Wang Z. Y.;Wang Z.;Weber T.;Wei D. H.;Weidenkaff P.;Wen H. W.;Wen S. P.;Wiedner U.;Wilkinson G.;Wolke M.;Wu L. H.;Wu L. J.;Wu Z.;Xia L.;Xia Y.;Xiao S. Y.;Xiao Y. J.;Xiao Z. J.;Xie Y. G.;Xie Y. H.;Xing T. Y.;Xiong X. A.;Xiu Q. L.;Xu G. F.;Xu J. J.;Xu L.;Xu Q. J.;Xu W.;Xu X. P.;Yan F.;Yan L.;Yan W. B.;Yan W. C.;Yan Y. H.;Yang H. J.;Yang H. X.;Yang L.;Yang R. X.;Yang S. L.;Yang Y. H.;Yang Y. X.;Yang Y.;Yang Z. Q.;Ye M.;Ye M. H.;Yin J. H.;You Z. Y.;Yu B. X.;Yu C. X.;Yu J. S.;Yuan C. Z.;Yuan X. Q.;Yuan Y.;Yuncu A.;Zafar A. A.;Zeng Y.;Zhang B. X.;Zhang B. Y.;Zhang C. C.;Zhang D. H.;Zhang H. H.;Zhang H. Y.;Zhang J.;Zhang J. L.;Zhang J. Q.;Zhang J. W.;Zhang J. Y.;Zhang J. Z.;Zhang K.;Zhang L.;Zhang S. F.;Zhang T. J.;Zhang X. Y.;Zhang Y.;Zhang Y. H.;Zhang Y. T.;Zhang Y.;Zhang Y.;Zhang Y.;Zhang Y.;Zhang Z. H.;Zhang Z. P.;Zhang Z. Y.;Zhao G.;Zhao J. W.;Zhao J. Y.;Zhao J. Z.;Zhao L.;Zhao L.;Zhao M. G.;Zhao Q.;Zhao S. J.;Zhao T. C.;Zhao Y. B.;Zhao Z. G.;Zhemchugov A.;Zheng B.;Zheng J. P.;Zheng Y.;Zheng Y. H.;Zhong B.;Zhou L.;Zhou L. P.;Zhou Q.;Zhou X.;Zhou X. K.;Zhou X. R.;Zhou X.;Zhou X.;Zhu A. N.;Zhu J.;Zhu J.;Zhu K.;Zhu K. J.;Zhu S. H.;Zhu W. J.;Zhu X. L.;Zhu Y. C.;Zhu Y. S.;Zhu Z. A.;Zhuang J.;Zou B. S.;Zou J. H.
2019
Abstract
Several intermediate states of the reaction channels e+e-→π+π-D0D̄0 and e+e-→π+π-D+D- are studied using the data samples collected with the BESIII detector at center-of-mass energies above 4.08 GeV. For the first time in this final state, a ψ(3770) signal is seen in the DD̄ invariant mass spectrum, with a statistical significance of 5.2σ at s=4.42 GeV. There is also evidence for this resonance at s=4.26 and 4.36 GeV with statistical significance of 3.2σ and 3.3σ, respectively. In addition, the Born cross section of e+e-→π+π-ψ(3770) is measured. The proposed heavy-quark-spin-symmetry partner of the X(3872), the state X2(4013), is also searched for in the DD̄ invariant mass spectra. No obvious signal is found. The upper limit of the Born cross section of the process e+e-→ρ0X2(4013) combined with the branching fraction is measured. Also, the processes e+e-→D1(2420)D̄+c.c. are investigated. The neutral mode with D1(2420)0→D0π+π- is reported with statistical significance of 7.4σ at s=4.42 GeV for the first time, and evidence with statistical significance of 3.2σ and 3.3σ at s=4.36 and 4.60 GeV is seen, respectively. No evident signal for the process e+e-→D1(2420)0D̄0+c.c.,D1(2420)0→D∗+π- is reported. Evidence for e+e-→D1(2420)+D-+c.c.,D1(2420)+→D+π+π- is reported with statistical significance of 3.1σ and 3.0σ at s=4.36 and 4.42 GeV, respectively.
I documenti in IRIS sono protetti da copyright e tutti i diritti sono riservati, salvo diversa indicazione.
Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/11391/1460345
Citazioni
ND
14
8
social impact
Conferma cancellazione
Sei sicuro che questo prodotto debba essere cancellato?
simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.